迟到波的声程间距为什么约为 0.76d
强转换选定一簇路径，每多穿越一次横截面就增加近似相同的时间，仪器把这段延时显示成 0.76d。
1. 迟到波绕到侧壁，途中换成了横波
迟到波是侧壁波型转换形成的非缺陷回波。纵波直探头的声束会扩散：中心部分直接往返底面，形成第一次底波 B1；边缘纵波斜射侧壁，转换为横波 S，斜穿宽度 d 到对面侧壁，再转换为纵波 L，经底面反射返回探头，形成 H1。
2. 它晚到，因为横波既走斜路，又走得慢
钢中 CL＝5900 m/s，CS＝3230 m/s，横波速度约为纵波的 0.55 倍。横波穿越横截面要走 d/cosαS，大于横向宽度 d；这段斜路又用较低声速走完。与直接底波相比，它增加了传播时间，所以迟到波总出现在 B1 之后。
计算延时还要扣除这段斜路已经完成的轴向前进量：不能把全部横波时间都当成额外时间。
3. “特定值”来自角度、尺寸和重复路径
第一层：强转换使可见回波的角度集中。教材图 2-42 与第 6 章描述的纵波强转换区在入射角 60°～70° 附近，横波角度因此也集中在约 30° 附近。角度均相对侧壁法线测量。斯涅尔关系为 sinαS＝(CS/CL)sinαL。
严格代入所给声速，60°～70° 对应约 28.3°～31.0°；教材公式采用 αS≈33° 作近似计算。这里保留教材取值，不能把“70°、33°”当作精确满足斯涅尔关系的一对角度。其他角度的转换并非必然消失，但能形成明显迟到峰的声束受到转换强度与接收条件共同筛选。
第二层：新增时间只剩横向尺寸 d 这一尺度。一次横波穿越的时间为 d/(CScosαS)，其轴向投影为 d·tanαS。直接纵波完成同样轴向位移的时间是 d·tanαS/CL，两者相减就是 Δt。
Δt＝d/(CS·cosαS) − d·tanαS/CL
Δx＝CLΔt/2＝Δw/2
＝(d/cosαS × CL/CS − d·tanαS)/2
＝(d/cos33° × 5900/3230 − d·tan33°)/2
≈ 0.76d
Δw 是 H1 与 B1 的纵波等效双程波程差，单位 mm；Δx 是仪器显示的单程声程差，单位 mm。除以 2 来自脉冲反射仪器的 x＝CLt/2 标定，不表示横波实际走了两次。d 是两侧壁间的横向直径或厚度，T 是探头到底面的轴向距离，二者不要混用。
在上述钢材、平行侧壁和近似路径模型中，d 一定，间距就近似固定。T 决定 B1 的位置，却从增量中消去；探头频率和缺陷不出现在这个间距公式里。频率仍会影响声束扩散、衰减和回波是否可见。
第三层：每增加一次横波穿越，就重复同样的延时。横波到达侧壁时，一部分转回纵波，另一部分可继续反射并穿越到对侧。后续转回纵波的分支形成 H2、H3。因此教材理想序列中 B1→H1、H1→H2、H2→H3 的间距均约为 0.76d。
4. 补充推导：角度有小幅变化，位置仍很稳定
以下由教材公式推导，非教材原文。令 r＝CL/CS，f(α)＝Δx/d＝(r/cosα−tanα)/2。角度用弧度求导，得到 f′(α)＝(r·sinα−1)/(2cos²α)。驻点满足 sinα＝CS/CL，即 α≈33.2°，且为极小值。
使用未四舍五入的 5900/3230，α 从 28° 变到 33°，Δx/d 从约 0.7685 变到 0.7643；均在约 0.76～0.77 内。驻点附近一阶变化很小，因此一簇邻近角度的声线可以具有接近的延时，这有助于解释峰位集中。公式说明到达时间不敏感；是否叠加成清晰高峰，还取决于幅度、相位、脉冲宽度与接收条件。
这个 33.2° 也是钢中横波入射自由侧壁、转换纵波趋于沿壁传播的临界角条件。本页直接说明其物理含义，不把它与楔块入射问题中的“第二临界角”混称。
5. A 扫描上，等间距从 B1 开始读
| 回波 | 显示位置 | 横波穿越次数 |
|---|---|---|
| B1 | T | 0 |
| H1 | B1＋0.76d | 1 |
| H2 | B1＋2×0.76d | 2 |
| H3 | B1＋3×0.76d | 3 |
例如仅作算例，取 T＝100 mm、d＝20 mm，间距约 15.2 mm，B1、H1、H2、H3 分别显示在 100、115.2、130.4、145.6 mm。这里的 20 mm 是假设横向尺寸，不是指定试块的实际尺寸。
6. 检测时用“位置＋间距＋探头响应”联合判别
先找准 B1，再检查规律。这类侧壁转换的迟到波位于 B1 后；简单直探头、直接往返路径中的内部缺陷回波通常在 B1 前。但不能反推“B1 后一定没有缺陷相关回波”，多次反射和复杂几何会改变到达时间。
量相邻波的间距，与实际横向尺寸算出的 0.76d 对照。连续多个间隔都接近预测值，是迟到波的重要特征；仅一个间距碰巧相符，不足以独立定性。还应观察扫查时波形与侧壁几何的对应关系。
用 IIW 或 CSK-IA 试块做辨认练习。按教材，把直探头对准 100 mm 厚底面，各次底波间可以看到一系列迟到波。先记录实际横向 d，再算间距；100 mm 是这里的轴向 T，不应直接代入 d。IIW 与 CSK-IA 试块的标准外形均为 300×100×25 mm，探头对准 100 mm 厚底面时，横向 d 为 25 mm，预期间距约 0.76×25＝19 mm，因此相隔 100 mm 的两次底波之间可看到四五个迟到波（试块尺寸为通用专业知识，间距为按公式换算）。
再用声束扩散验证。在耦合与可比灵敏度条件下，换较大晶片直径或较高频率的探头，一般可缩小扩散角、减少照到侧壁的声能，迟到波可能减弱。把这种响应与等间距特征一起看；高频也改变衰减，单凭幅度变化同样不能定性。